CST激勵源之波導(dǎo)端口（3）-波導(dǎo)端口阻抗、校準和極化定義波阻抗

對所有類型的波導(dǎo)端口，其波阻抗的值都等于對所有端口面上的網(wǎng)格點[j]的截線電場與截線磁場比值的平均值：

然而，為了避免因為小數(shù)值造成的錯誤，在某個門限（相對最大場值）以下的數(shù)值就不 不含在計算之內(nèi)，在solverlogfile中的z-Wave-Sigma中可以看到這種平均值的不一致性。傳輸線阻抗lineimpedance。

此外，對任意多導(dǎo)體端口（同軸波導(dǎo)端口、微帶線、連接器端口等），都存在靜態(tài)模式場（TEM或QTEM模），lineimpedance的值都將計算，它是通過對每個獨立模式以考慮注入結(jié)構(gòu)中的導(dǎo)體電流來計算，按下列表達式計算：

其中，power為Poynting矢量沿段進口區(qū)域積分而來，current是磁場沿導(dǎo)體表面積分計算而來。注：必須意識到這和通常的定義Z＝U/I是不一樣的，因而會求得不同的結(jié)果。

Impedance lines阻抗線 基于四面體網(wǎng)格的模型，在計算功率電壓阻抗ZPV時，可以使用定義阻抗線，該阻抗為兩個導(dǎo)體之間的TEM模式的線性阻抗。通過對沿阻抗線上的電壓的平房積分計算，如下式所示：

Power為Poynting矢量在整個端口區(qū)域的積分 校準線：

通常，模式校準線的定義在整個端口區(qū)域是自動完成的，然而，對于基于四面體網(wǎng)格的 模型，校準線使用模式校準線代替整個端口區(qū)域，這對在非校準線位置引入大量電場的端口 區(qū)域非均勻材料構(gòu)成的端口區(qū)域的計算是很有用的。

Polarization極化 當(dāng)出現(xiàn)簡并模時，有相同傳播常數(shù)的兩個模式將線性疊加，根據(jù)使用的網(wǎng)格，有兩種定義簡并模的極化方式。對于六面體網(wǎng)格，在波導(dǎo)端口對話框中定義0～360度的極化角，該角度和第一個簡并模 的主方向有關(guān)，下圖給出了第一個模式的45度和90度極化情況。

下圖第一個圖中，相對于U/V局部坐標(biāo)系的端口平面上的45度極化情況

上圖右面兩個圖中給出45度和90度極化角圓柱波導(dǎo)的TE11模（端口沿z方向）對于使用四面體網(wǎng)格的模型，使用Mode Impedance and Calibration模式阻抗和校準對話框定義簡并模的極化，因而，兩條極化線需要沿著彼此垂直的的兩個簡并模的電場的主方向。下圖第一個圖給出了以相互垂直的矢量表述極化線的情況

上圖右面兩個圖中給出端口處極化沿線的兩個凋落的TE11模的分布情況